reklama

Skoncipoval som Teóriu všetkého -Theory of everything

Po mojom skoncipovaní Jednotnej teórie poľa je to ďalšia zjednocujúca teória, ktorá dáva do jedného fyzikálneho zápisu všetky interakcie, aké len existujú, teda aj silnú a slabú interakciu spolu s gravitáciou, rotáciou a elektromagnetickým poľom. Toto skoncipovanie, ktoré som urobil je úplne správne a je urobené po úprave od môjho prvého uverejnenia tejto témy na mojom blogu, kde som si urobil len taký náčrtok riešenia. Teraz som to riešenie dal do úplnej finálnej podoby a to hlavne preto, že som skoncipoval Teóriu časticového poľa, ktorá je predpokladom na vznik Teórie všetkého. Teóriou časticového poľa sa budem zaoberať najprv v tomto blogu, neskôr urobím zjednotenie všetkých interakcií s využitím už údajov z Jednotnej teórie poľa, ktorú som skoncipoval skôr.

Písmo: A- | A+
Diskusia  (6)
Obrázok blogu

Dňa 1.4.2012 som napísal blog ako konspekt Teória všetkého a v ňom som sa takmer trafil do zápisu všetkých interakcií. Tento konspekt bol pre mňa veľmi užitočný a podnetný a pomohol mi trochu viac porozmýšľať o silnej a slabej interakcii. 

Rozmýšľanie prebehalo len na úrovni podvedomia a do povedomia sa to dostáva až keď mám o tom niečo napísať. I stalo sa, že keď som chcel uverejniť úplný opis Jednotnej teórie poľa, tak som potreboval napísať záverečnú stať pre túto prácu. Tam som vyjadril presvedčenie, že by som celkom určite vedel skoncipovať Teóriu všetkého a urobil som tam náčrtok pre Teóriu časticového poľa, to je teória, ktorú potrebujeme mať na Teóriu všetkého.

A celkom náhodou som tam zahrnul aj svoju podvedomú predstavu o čase, ktorú som predtým nemal dôvod zverejňovať, ale tam sa mi hodila. Napísal som, že čas je silová interakcia, z ktorej fyzikálne pole nadobúda objem. Porovnal som to cez Teóriu podobnosti a odlišnosti troch fyzikálnych polí a vyšlo mi, že jedno pole má pre časovú interakciu obmedzenie zhora a nekonečné plynutie času ďalšie pole má obmedzenie zdola a nekonečné plynutie času a pre tretie fyzikálne pole musí platiť obmedzenie zdola a aj zhora a konečné plynutie času – aby bola podobnosť a odlišnosť s ostatnými fyzikálnymi poľami.

Tak sa dostávame ku konštantám konečnosti plynutia času pre tretie fyzikálne pole. Toto keď som si uvedomil, tak som zmenil názor oproti tomu, ktorý som mal v konspekte z 1.4.2012, že tretie fyzikálne pole nie je obmedzené zhora ani zdola. Ako vidno existuje aj možnosť, že môže byť obmedzené zhora aj zdola a toto je práve tá naozajstná skutočnosť a preto teda musí platiť konečné plynutie času, čím sa vytvára časticový dojem fyzikálneho poľa, kde pre r väčšie ako je hraničná dĺžka je intenzita časticového poľa nulová, ak uvažujem, že plynutím času fyzikálne pole nadobúda objem.

Čas potom pre tretie fyzikálne pole stojí v momente ako dorazí ku konštante konečnosti plynutia času a za hraničné r už neprejde. Týmto sa nám na scénu dostávajú konštanty, ktoré musíme uplatniť pri opise tohto časticového poľa – tretieho fyzikálneho poľa.

V definičnom vzťahu budú pri interakciách silnej a slabej interakcie vystupovať konštanty rýchlosti a to rýchlosť svetla c0 a najpomalšia rýchlosť c1. Týmito dvoma konštantami opíšme časticové pole.

Keď sa pozrieme na definičný vzťah z konspektu Teórie všetkého, tak tam vystupujú pre vyjadrenie objemovej hustoty energie poľa permitivita, permeabilita, gravitačná a rotačná konštanta. Súčiny týchto konštánt nám dávajú druhé mocniny c0 a c1. V konspekte som dokázal, že žiadne ďalšie konštanty už byť nemôžu. A teda, ak chceme mať nejakú konštantu pri interakciách slabej alebo silnej interakcie, tak to jedine môžu byť druhé mocniny c0 a c1, ktoré vlastne pozostávajú z konštánt ako permitivita, permeabilita, gravitačná a rotačná konštanta.

A tak pre objemovú hustotu energie časticového poľa bude platiť:

SkryťVypnúť reklamu
Článok pokračuje pod video reklamou
Obrázok blogu

(3.)

uT – objemová hustota energie časticového poľa
uTS – objemová hustota energie silného poľa v časticovom (treťom) poli
uTL – objemová hustota energie slabého poľa v časticovom (treťom) poli
X- silná interakcia silného poľa
Y – slabá interakcia slabého poľa
c1 – rýchlosť najpomalšia
c0 – rýchlosť svetla, najrýchlejšia

Teória časticového poľa.

1.Silné pole


Hustota energie silného poľa je vyjadrená vzťahom:
uTS= c12.X.X/4π

Odtiaľto dostaneme fyzikálne rozmery pre intenzitu silného poľa X

Obrázok blogu

(4.)

Teraz treba vyjadriť fyzikálny rozmer pre jednotku hmotnosti časticového poľa, lebo z Teórie podobnosti a odlišnosti troch fyzikálnych polí vieme, že hmotnosť má tri fyzikálne rozmery a to kilogramy, coulomby a tretí som pracovne nazval silaslabón (sb). Tak teraz určíme fyzikálny rozmer silaslabónu. Poďme na to:

Určíme ho zo vzorca, ktorý platí pre všetky intenzity poľa všetkých troch fyzikálnych polí a hovorí to Teória podobnosti a odlišnosti troch fyzikálnych polí. Tu teda máme podobnosť v zápise s odlišnosťou vo fyzikálnych rozmeroch. Intenzita poľa sa určuje ako sila lomeno hmotnosť časti poľa v jeho príslušnom fyzikálnom rozmere pre túto hmotnosť. A tak pre intenzitu gravitácie je sila lomeno hmotnosť v kilogramoch, pre intenzitu elektrického poľa je to sila lomeno hmotnosť v coulomboch a pre intenzitu silného poľa to bude sila lomeno hmotnosť v silaslabónoch. V tomto prípade poznáme rozmer intenzity silného poľa a rozmer sily, nepoznáme len rozmer silaslabónu, ten si však z rovnice ľahko odvodíme.

SkryťVypnúť reklamu
reklama
Obrázok blogu

(5.)

Hmotnosť tretieho fyzikálneho poľa označíme mT. Toto pole pozostáva zo silného a slabého poľa, ktoré pôsobia svojimi silami opačne na seba a uhol, ktorý tieto sily zvierajú je nula stupňov. Obe sily na seba pôsobia a odčítavajú sa a preto musia mať rovnaky fyzikálny rozmer pre svoje intenzity poľa a preto výraz (5.) platí aj pre intenzitu slabého poľa. 

Napíšeme to v tvare:

mT= mTS+mTL

kde

mT – je hmotnosť tretieho fyzikálneho poľa vo fyzikálnom rozmere hmotnosti v silaslabónoch
mTS – je hmotnosť silného poľa v treťom f.poli vo fyzikálnom rozmere hmotnosti v silaslabónoch
mTL – je hmotnosť slabého poľa v treťom f.poli vo fyzikálnom rozmere hmotnosti v silaslabónoch

SkryťVypnúť reklamu
reklama

Zákon príťažlivej sily.

Tak ako u predchádzajúcich dvoch fyzikálnych polí – newtonov gravitačný zákon a coulombov zákon príťažlivej sily platí aj pre toto pole ten istý zákon príťažlivej sily s rovnakým zápisom, ale s výmenou konštánt a fyzikálnych rozmerov pre hmotnosť. Napíšeme si tento zákon pre silné pole.

Obrázok blogu

(6.)

Teraz si napíšeme tento zákon pre slabé pole.

Obrázok blogu

(7.)

Kontrola fyzikálnych rozmerov v rovniciach (6.) a (7.)

Obrázok blogu

(8.)

Vidíme, že zákon príťažlivosti nám sedí vo svojich fyzikálnych rozmeroch, kde sme týmto vykonali kontrolu týchto fyzikálnych rozmerov pre daný vzorec.

Rovnica kontinuity silného poľa.

Predpokladajme, že hmota mTS vo fyzikálnom rozmere silaslabónu je konečnej veľkosti a je rozložená v malom, ale konečnom objeme V. Hustota tejto hmoty ρ sa nazýva silaslabónová hmota uzatvorená v objemovej jednotke a môžeme ju nazývať aj hmotnostný silaslabónový náboj budiaci silnú interakciu.

SkryťVypnúť reklamu
reklama
Obrázok blogu

(9.)

Rozmer hustoty hmoty (hmotnostného silaslabónového náboja) je sb/m3. Hustota toku tejto hmoty (náboja) je definovaná rovnicou

Obrázok blogu

(10.)

kde c1 je rýchlosť hmotnostného silaslabónového náboja v rovnakom bode, v ktorom sa berie do úvahy hustota ρ. Rozmer hustoty hmotnostného silaslabónového náboja je sb.m2.s-1, to znamená náboj (silaslabónová hmota), ktorý(á) prejde jednotkovou plochou za jednotku času.

Hustota náboja ρ(r,t) a hustota toku silaslabónovej hmoty sú v tejto teórii časticového poľa považované za spojité funkcie polohového vektora r a času t do doby trvania konštanty konečnosti plynutia času. Pre r menšie ako táto konštanta konečnosti plynutia času nepotrebujeme uvažovať diskrétnosť náboja, to sa stane pre r väčšie ako hraničný polomer vniknutého do doby konečnosti plynutia času.

Hustota toku silaslabónovej hmoty predstavuje náboj, ktorý prejde za časovú jednotku 1 sekunda cez myslenú jednotkovú plochu kolmú na c1 v čase t, ktorá sa nachádza v mieste r. Hodnoty funkcií ρ(r,t) a J(r,t) nemôžu byť ľubovoľné, ale musia vyhovovať požiadavkám zachovania hmotnostného silaslbónového náboja.

Časová zmena náboja – (množstva silaslabónovej hmoty), ktorý(á) sa nachádza v nejakom objeme V, je definovaná pomocou derivácie

Obrázok blogu

(11.)

Zmena za jednotku času sa definuje ako množstvo náboja, ktorý vytečie za tento čas z daného objemu von, alebo obrátene, vtečie do jeho vnútra. Množstvo náboja – silaslabónovej hmoty, ktoré prechádza za jednotku času cez element dS plochy S, ktorá ohraničuje náš objem sa rovná J.dS, kde hustota toku silaslabónovej hmoty v bode r, kde je element dS. Vektor dS ako obyčajne je orientovaný v smere vonkajšej normály n k ploche S, t.z. smeruje von z objemu. Preto výraz J.dS je kladný, keď náboj – silaslabónová hmota vyteká z uvažovaného objemu a je záporný keď náboj do neho vteká. Celkové množstvo náboja – silaslabónovej hmoty, ktorý vychádza za jednotku času z uvažovaného objemu je

Obrázok blogu

(12.)

Kde integrál sa berie po celej uzavretej ploche, ktorá ohraničuje tento objem. Musí teda platiť:

Obrázok blogu

(13.)

Rovnica (13.) vyjadruje zákon zachovania náboja - silaslabónovej hmoty. Túto rovnicu teraz zapíšeme v diferenciálnom tvare. Aplikujeme na pravú stranu rovnice Gaussovú vetu, potom

Obrázok blogu

(14.)

Odtiaľ

Obrázok blogu

(15.)

Potom

Obrázok blogu

(16.)

A teda

Obrázok blogu

(17.)

Rovnica (17.) vyjadruje zákon zachovania silaslabónovej hmoty silného poľa v časticovom poli v diferenciálnom tvare a nazýva sa rovnica kontinuity. Obdobne sa odvodí a napíše rovnica kontinuity pre slabé pole, ktorá bude mať zápis

Obrázok blogu

(18.)

Intenzita silného poľa, nerotácia

Silné pole je identifikované pomocou sily, ktorá pôsobí na silaslabónovú hmotu. Silaslabonová hmota je tvorená silnou a slabou interakciu, ktoré pôsobia proti sebe, čím vytvárajú jednotku hmotnosti silaslabónovej hmoty a to silaslabón. Silné pole pôsobí radiálne od povrchu gule do jej stredu, slabé pole pôsobí radiálne od stredu gule na jej povrch. Silné a slabé pole sa dá pozorovať len istou hustotou energie elektromagnetickej hmoty alebo priestorovej hmoty, preto pre niektoré elementárne častice je slabá interakcia neviditeľná, lebo nemajú v sebe správnu hustotu energie buď elektromagnetickej hmoty alebo priestorovej hmoty. Pretože silná a slabá interakcia zvierajú uhol nula stupňov, tak nebude pre toto pole žiadna rotácia a keď nie je rotácia nemôžeme uvažovať ani o kladnom alebo zápornom poli, či silného poľa alebo slabého poľa.

Nech je daný fixovaný náboj – určité množstvo silaslabónovej hmoty mTS, ktorý vytvára vo svojom okolí časť silného poľa. Ak do tohto poľa vložíme ďalší náboj – určité množstvo silaslabónovej hmoty mTS bude naň pôsobiť sila FTS. Sila ktorá pôsobí na určitá množstvo silaslabónovej hmoty sa nazýva intenzita silného poľa a označujeme ju X. Všeobecne závisí na r do jej hraničnej dĺžky, ktorú prejde bod rýchlosťou c1 za čas do doby trvania konštanty konečnosti plynutia času a nezávisí na t, lebo pre tretie pole čas po určitej dobe stojí, teda neplynie, preto pri nezmenenom r a pri premennom čase výsledok bude konštantný po dobe trvania konštanty konečnosti plynutia času pre silné pole tretieho pola, uvažujeme však nekonštantný výsledok a počítame s ním len do času dokiaľ trvá a neskončila doba trvania konštanty konečnosti plynutia času pre tretie pole. Sila pôsobiaca v mieste r na určité množstvo silaslabónovej hmoty mTS bude:

Obrázok blogu

(19.)

Kontrola fyzikálnych rozmerov v rovnici (19.):

Obrázok blogu

(20.)

V prípade, že silaslabónová hmota je rozložená s nejakou hustotou ρ, potom na silaslabónovú hmotu v objemovom elemente pôsobí sila

Obrázok blogu

(21.)

Rovnica (19.) sa dá považovať za definičnú rovnicu silného poľa X(r,t).

V prípade, že máme spojité rozloženie silaslabónovej hmoty silného poľa s hustotou ρ, ktoré sa pohybujú rýchlosťou c1, môžeme hustotu sily (sila, ktorá pôsobí v objemovej jednotke) napísať v tvare

Obrázok blogu

(22.)

Rovnice intenzity silného poľa.

Ak položíme určité množstvo silaslabónovej hmoty silného poľa do počiatku súradnicového systému, potom intenzita silného poľa v bode r má tvar

Obrázok blogu

(23.)

Kontrola fyzikálnych rozmerov v rovnici (23.):

Obrázok blogu

(24.)

kde r/r je jednotkový vektor v smere polohového vektora r, r=|r|. Intenzita bodového náboja má smer radiálnych lúčov. Môžeme povedať, že na povrchu gule so stredom v počiatku súradnicového systému intenzita X silného poľa má všade rovnakú hodnotu. Povrch gule s polomerom r je S=4π.r2, preto

Obrázok blogu

(25.)

Výraz predstavuje tok intenzity silného poľa cez uzatvorenú guľovú plochu, preto je možné tento výraz upraviť na:

Obrázok blogu

(26.)

Kontrola fyzikálnych rozmerov v rovnici (26.):

Obrázok blogu

(27.)

Ľavú stranu rovnice (26.) prepíšeme na základe Gaussovej vety, potom máme

Obrázok blogu

(28.)

a teda

Obrázok blogu

(29.)

Kontrola fyzikálnych rozmerov v rovnici (29.):

Obrázok blogu

(30.)

Výraz div X si môžeme predstaviť ako tok intenzity silného poľa z jednotkového objemu. Rovnica (29.) predstavuje vzťah medzi intenzitou X a hustou ρ v tom istom mieste priestoru. Dostali sme ho ako jednoduchý dôsledok vzťahu (23.), ktorý súvisí so zákonom príťažlivosti fyzikálnych polí. Pred konštantou konečnosti plynutia času silného poľa sa X a ρ menia s časom. A teda

Obrázok blogu

(31.)

Rovnicu (31.) teraz môžeme derivovať podľa času a potom

Obrázok blogu

(32.)

Ak v rovnici kontinuity (17.) nahradíme časovú deriváciu hustoty silaslabónovej hmoty z rovnice (32.) dostávame

Obrázok blogu

(33.)

Z rovnice (33.) potom dostávame

Obrázok blogu

(34.)

Celkový výkon silného poľa v objeme V je určený vzťahom

Obrázok blogu

(35.)

Výraz J.X je hustota výkonu silnej interakcie. Z rovnice (34.) za J dosadíme pravú stranu do rovnice (35.) a dostaneme

Obrázok blogu

(36.)

Z toho potom

Obrázok blogu

(37.)

Zo vzťahu (37.) vyplýva, že hustota energie silného poľa je

Obrázok blogu

(38.)

Celkový výkon hustoty energie v objeme V je

Obrázok blogu

(39.)

Potom

Obrázok blogu

(40.)

Obrázok blogu

(41.)

Z čoho po úprave je

Obrázok blogu

(42.)Rovnica (42.) vyjadruje zákon zachovania energie v diferenciálnom tvare pre silné pole.

Kde objemová hustota energie silného poľa je:

Obrázok blogu

(43.)

Podobne sa odvodí rovnica (42.) výkonu objemovej hustoty energie – hustota výkonu aj pre slabé pole. Potom dostaneme pre neho:

Obrázok blogu

(44.)

A objemová hustota slabého poľa je

Obrázok blogu

Rovnice intenzity slabého poľa.

Obrázok blogu

(46.)

Z rovnice (46.) podobne ako u silného poľa postupujeme a dostaneme tie isté fyzikálne zápisy ako u silného poľa, len s výmenou konštánt c1 za c0.

Definičný tvar rovnice všetkého:

Obrázok blogu

(1.)

κ1 – gravitačná konštanta - 6,670.10-11 [N.m2.kg-2]

κ2 – rotačná konštanta - 4,934.10-6 [kg2.N-1.s-2]

ε – permitivita vákua - 8,854.10-12 [F.m-1]

µ – permeabilita vákua - 4π.10-7 [N.A-2]

X – vektor intenzity silnej interakcie (silného poľa) [√(kg/m3)]

Y – vektor intenzity slabej interakcie (slabého poľa) [√(kg/m3)]

E – vektor intenzity elektrického poľa [N.C -1]

H – vektor intenzity magnetického poľa [A.m-1]

K – vektor intenzity gravitačného poľa [N.kg-1]

L – vektor intenzity rotácie [1.s-1]

Eem(f)= m.c2 – vzťah premeny P-hmoty na EM-hmotu
Esb= Q.c2 – vzťah premeny EM-hmoty na T-hmotu
EP= Q.c12 – vzťah premeny EM-hmoty na P-hmotu
Esb= m.c12 – vzťah premeny P-hmoty na T-hmotu
Eem(f)= msb.c2 – vzťah premeny T-hmoty na EM-hmotu
EP= msb.c12 – vzťah premeny T-hmoty na P-hmotu

Vzorec (1) môžeme preniesť do diferenciálneho tvaru a dostaneme jeho fundamentálnejší výraz, ktorý bude vyzerať nasledovne:

Základná rovnica všetkého:

Obrázok blogu

(2.)

uE = ½(ε.E.E.H.H) – objemová hustota energie (EM hmoty) EM poľa [J.m-3]

uP = ½(K.K/4πκ12.L.L) – objemová hustota energie (P hmoty) priestr. poľa P [J.m-3]

uT = ½(X.X.c12/4π+Y.Y.c2/4π ) – objemová hustota energie (T hmoty) tretieho poľa [J.m-3]

JE – hustota prúdu (hustota toku EM hmoty) [C.m-2.s-1]

JP – hustota toku P hmoty [kg.m-2.s-1]

JTS – hustota toku T hmoty silného poľa [sb.m-2.s-1]

JTL – hustota toku T hmoty slabého poľa [sb.m-2.s-1]

SE – Poyntingov vektor elektromagnetického poľa [W.m-2]

SP – Poyntingov vektor priestorového poľa [W.m-2]

Tak toto je skoncipovaná Teória všetkého.

Mnou skoncipované teórie:

1. Jednotná teória poľa

2. Teória všetkého

3. Teória časticového poľa

4. Teória priestorovej interakcie - úplná gravitačná teória

Mnou vytvorené konspekty teórií

1. Teória podobnosti a odlišnosti troch fyzikálnych polí

2. Teória špeciálnej relativity prvého poľa - priestorovej interakcie

3. Teória kvantového javu

Stanislav Apjar

Stanislav Apjar

Bloger 
  • Počet článkov:  34
  •  | 
  • Páči sa:  0x

Kópia všetkých mojich blogov z blog.sme.sk je na adrese http://apjar.blogspot.skPochopil som prírodu v jej úplných základoch. To mi umožňuje koncipovať fyzikálne teórie a mnoho javov na doraz vysvetliť, ktoré na tomto blogu publikujem. Svet vo svojich základoch stojí na podobnosti a odlišnosti troch fyzikálnych polí, z ktorých je všetko (celý svet). Sú to priestorové pole - gravitácia a rotácia, EM pole - elektrická sila a rotácia (magnetická sila) a časticové pole - silná, slabá sila a rotácia. Rotácia je komplexná sila a obsadzuje dve dimenzie, je zodpovedná za vlnový prejav prírody. Ku všetkým silám sa pripája čas, a pretože rotácia obsadzuje dve dimenzie, tak všetky fyzikálne polia sú 4-rozmerné. 4-rozmerno sa zviditeľňuje multilokáciou poľa. Všetky tieto 4-rozmerné polia, kvôli tomu, že sú rovnako rozmerné, je možné zjednotiť do Teórie všetkého a priestorové a EM pole je možné zjednotiť do Jednotnej teórie poľa. Pokusy o zjednotenia som už úspešne urobil pre jednu lokáciu poľa, ktorá je trojrozmerná. 4-rozmerno sa zobrazuje trojrozmernými lokáciami poľa, ktoré možno zjednotiť po jednej lokácii - to je maxwellová metóda alebo zjednotiť všetky lokácie naraz - einsteinová metóda. Na to, že rotácia je komplexná sila som prišiel až januári v roku 2018. Bližšie vysvetlenia sú v jednotlivých blogoch. Niekde treba prihliadať na to, že ako čas plynul upravovali sa aj moje výsledky bádateľskej činnosti. Zoznam autorových rubrík:  Súkromné

Prémioví blogeri

Juraj Hipš

Juraj Hipš

12 článkov
Milota Sidorová

Milota Sidorová

5 článkov
Karolína Farská

Karolína Farská

4 články
Zmudri.sk

Zmudri.sk

3 články
Iveta Rall

Iveta Rall

87 článkov
Juraj Karpiš

Juraj Karpiš

1 článok
reklama
reklama
SkryťZatvoriť reklamu